为什麽观察者会引起被观察者量子态的坍塌

在量子力学中，微观粒子的运动状态称为量子态。

量子态是由一组量子数表征，这组量子数的数目等于粒子的自由度数。关于这一学说业内学者提出了不同的质疑，如李祁川：“爱因斯坦说过：真实的物理世界应该具有简单性。将量子作为球状来描述也并非经典量子理论的绝对模式，物理理论的表观模式趋向于建立一种能为人所理解的模型，而球状模型正适合这种情况。

其根基来源于我们所处的空间为三维的模式，而球状正是这样一个空间最好的体现。环状量子却违背了这样一个空间的基底，因此采用拓扑空间来描述并非是完备的。虽然这个理论可以解释很多疑难，但理论自身并非是自恰的。

扩展资料：

波粒二象性的基本方程：

量子力学中求解粒子问题常归结为解薛定谔方程或定态薛定谔方程。薛定谔方程广泛地用于原子物理、核物理和固体物理，对于原子、分子、核、固体等一系列问题中求解的结果都与实际符合得很好。

薛定谔方程仅适用于速度不太大的非相对论粒子，其中也没有包含关于粒子自旋的描述。当计及相对论效应时，薛定谔方程由相对论量子力学方程所取代，其中自然包含了粒子的自旋。

薛定谔提出的量子力学基本方程 。建立于 1926年。它是一个非相对论的波动方程。它反映了描述微观粒子的状态随时间变化的规律，它在量子力学中的地位相当于牛顿定律对于经典力学一样，是量子力学的基本假设之一。设描述微观粒子状态的波函数为Ψ（r，t），质量为m的微观粒子在势场U（r，t）中运动的薛定谔方程为。

在给定初始条件和边界条件以及波函数所满足的单值、有限、连续的条件下，可解出波函数Ψ（r，t）。由此可计算粒子的分布概率和任何可能实验的平均值（期望值）。当势函数U不依赖于时间t时，粒子具有确定的能量，粒子的状态称为定态。定态时的波函数可写成式中Ψ（r）称为定态波函数，满足定态薛定谔方程，这一方程在数学上称为本征方程，式中E为本征值，是定态能量，Ψ（r）又称为属于本征值E的本征函数。

参考资料来源：百度百科 - 波粒二象性

参考资料来源：百度百科 - 光的波粒二象性